Волны в упругой среде. Волновое уравнение - Физика - Скачать бесплатно
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНЖЕНЕРНОЙ ЭКОЛЛОГИИ.
МЦВО.
РЕФЕРАТ ПО ФИЗИКЕ
на тему
«Волны в упругой среде. Волновое уравнение».
Выполнил:
студент группы М-13
машиностроительного факультета
Калинин Валерий.
Преподаватель:
Степанюк Владислав Николаевич.
г. Домодедово.
1999 год.
СОДЕРЖАНИЕ.
стр.
Глава I. Волна.
§1. Понятие упругой волны. Поперечные и продольные волны.
.................................... 2
§2. Фронт волны. Длина волны.
............................................................................
............ 3
Глава II. Волновое уравнение.
§1. Математические сведения.
............................................................................
............... 4
§2. Упругие волны в стержне.
1) волновое уравнение.
............................................................................
...................... 5
§3. Упругие волны в газах и жидкостях.
1) волновое уравнение;
....................................................................
.............................. 8
2) случай идеального газа
....................................................................
.......................... 9
Список использованной литературы.
............................................................................
... 11
Практические задания.
Задача №1.
............................................................................
................................................. 12
Задача №2.
............................................................................
................................................. 13
Задача №3.
............................................................................
................................................. 14
Глава I.
Волна.
§1. Понятие волны. Поперечные и продольные волны.
Если в каком-либо месте упругой (твердой, жидкой или газообразной)
среды возбудить колебания ее частиц, то вследствие взаимодействия между
частицами это колебание будет распространяться в среде от частицы к частице
с некоторой скоростью v. Процесс распространения колебаний в пространстве
называется волной.
Частицы среды, в которой распространяется волна, не вовлекаются волной
в поступательное движение, они лишь совершают колебания около своих
положений равновесия. В зависимости от направления колебаний частиц по
отношению к направлению, в котором распространяется волна, различают
продольные и поперечные волны. В продольной волне частицы среды колеблются
вдоль направления распространения волны. В поперечной волне частицы среды
колеблются в направлениях, перпендикулярных к направлению распространения
волны. Упругие поперечные волны могут возникнуть лишь в среде, обладающей
сопротивлением сдвигу. Поэтому в жидкой и газообразной средах возможно
возникновение только продольных волн. В твердой среде возможно
возникновение как продольных, так и поперечных волн.
[pic]
Рисунок 1
На рис. 1 показано движение частиц при распространении в среде поперечной
волны. Номерами 1, 2 и т. д. обозначены частицы, отстоящие друг от друга на
расстояние, равное 1/4vТ, т. е. на расстояние, проходимое волной за
четверть периода колебаний,
совершаемых частицами. В момент времени, принятый за нулевой, волна,
распространяясь вдоль оси слева направо, достигла частицы 1, вследствие
чего частица начала смещаться из положения равновесия вверх, увлекая за
собой следующие частицы. Спустя четверть периода частица 1 достигает
крайнего верхнего положения; одновременно начинает смещаться из положения
равновесия частица 2. По прошествии еще четверти периода первая частица
будет проходить положение равновесия, двигаясь в направлении сверху вниз,
вторая частица достигнет крайнего верхнего положения, а третья частица
начнет смещаться вверх из положения равновесия. В момент времени, равный Т,
первая частица закончит полный цикл колебания и будет находиться в таком же
состоянии движения, как и в начальный момент. Волна к моменту времени T,
пройдя путь vТ, достигнет частицы 5.
На рис. 2 показано движение частиц при распространении в среде
продольной волны. Все рассуждения, касающиеся поведения частиц в поперечной
волне, могут быть отнесены и к данному случаю с заменой смещений вверх и
вниз смещениями вправо и влево. Из рисунка видно, что при распространении
продольной волны в среде создаются чередующиеся сгущения и разрежения
частиц (места сгущения частиц обведены на рисунке пунктиром),
перемещающиеся в направлении распространения волны со скоростью v.
[pic]
Рисунок 2
§2. Фронт волны. Длина волны.
На рис. 1 и 2 показаны колебания частиц, положения равновесия которых
лежат на оси х. В действительности колеблются не только частицы,
расположенные вдоль оси х, а совокупность частиц, заключенных в некотором
объеме. Распространяясь от источника колебаний, волновой процесс охватывает
все новые и новые части пространства. Геометрическое место точек, до
которых доходят колебания к моменту времени t, называется фронтом волны
(или волновым фронтом). Фронт волны представляет собой ту поверхность,
которая отделяет часть пространства, уже вовлеченную в волновой процесс, от
области, в которой колебания еще не возникли.
Геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется
волновой поверхностью. Волновую поверхность можно провести через любую
точку пространства, охваченного волновым процессом. Следовательно,
волновых поверхностей существует бесконечное множество, в то время как
волновой фронт каждый момент времени только один. Волновые поверхности
остаются неподвижными. Волновой фронт все время перемещается.
Волновые поверхности могут быть любой формы. В простейших случаях они
имеют форму плоскости или сферы. Соответственно волна в этих случаях
называется плоской или сферической. В плоской волне волновые поверхности
представляют собой множество параллельных друг другу плоскостей, в
сферической волне — множество концентрических сфер.
Рассмотрим случай, когда плоская волна распространяется вдоль оси х.
Тогда все точки среды, положения равновесия которых имеют одинаковую
координату х (но различные значения координат y и z), колеблются в
одинаковой фазе.
[pic]
Рисунок 3
На рис. 3 изображена кривая, которая дает смещение [pic] из положения
равновесия точек с различными x в некоторый момент времени. Не следует
воспринимать этот рисунок как зримое изображение волны. На рисунке показан
график функции [pic](х, t) для некоторого фиксированного момента времени
t. С течением времени график перемещается вдоль оси х. Такой график можно
строить как для продольной, так и для поперечной волны. В обоих случаях он
выглядит одинаково.
Расстояние [pic], на которое распространяется волна за время, равное
периоду колебаний частиц среды, называется длиной волны. Очевидно, что
[pic]=vТ,
(1.1)
где v – скорость волны, Т – период колебаний. Длину волны можно определить
также как расстояние между ближайшими точками среды, колеблющимися с
разностью фаз, равной 2П. Заменив в соотношении (1.1) Т через 1/[pic]
([pic] – частота колебаний), получим
[pic][pic]=v
(1.2)
Рассмотрев кратко основные понятия, связанные с волной, перейдем к
описательной стороне, т.е. волновому уравнению.
Глава II.
Волновое уравнение.
§1. Математические сведения.
Этот параграф является математическим введением к тому динамическому
рассмотрению волн, которое будет дано в $2. Рассмотрим произвольную функцию
f(at-bx)
(2.3) от аргумента аt—bх. Продифференцируем
ее дважды по t:
[pic]
(2.4)
Здесь штрих означает дифференцирование по аргументу at—bx.
Продифференцируем теперь нашу функцию дважды по х:
[pic]
(2.5)
Сравнивая (2.4) и (2.5), мы убеждаемся, что функция (2.3)
удовлетворяет уравнению
[pic]
(2.6)
где
u=a/b.
Легко видеть, что этому же уравнению удовлетворяет произвольная
функция
f(at+bx)
(2.7)
(2.7) аргумента at+bx, а также сумма функций вида (2.3) и
(2.7).
Функции (2.3) и (2.7) изображают при положительных a, b плоские волны,
распространяющиеся, не деформируясь, со скоростью и в сторону
соответственно возрастающих или убывающих значений х **).
Уравнение (2.6)—дифференциальное уравнение в частных производных,
играющее в физике очень важную роль. Оно называется волновым уравнением. В
математических курсах доказывается, что оно не имеет решений, отличных от
тех, которые могут быть представлены функциями вида (2.3) и (2.7) или
суперпозицией таких функций, например,
f1(at - bх) + f2(at+bx).
Всякий раз, когда из физических соображений можно установить, что та
или иная физическая величина s удовлетворяет уравнению вида
[pic]
(2.6а)
мы сможем на основании сообщенных здесь математических сведений
заключить, что процесс изменений этой величины носит характер плоской,
волны, распространяющейся в ту или другую сторону со скоростью и, или
суперпозиции таких волн.
Вид функций f1, f2 определяется характером движения источника волн, а
также явлениями, происходящими на границе среды.
Пусть источником волн является плоскость х=0, причем на этой плоскости
величина S колеблется но закону s =Acoswt. В этом случае от плоскости х=0
распространяются вправо и влево волны
s= Acos(wt[pic]kx), k =[pic].
Из линейности волнового уравнения следует, что если ему удовлетворяют
функции s1, s2,s3, ... в отдельности, то ему удовлетворяет также функция
S == S1 + S2 + S3 + ...
(принцип, суперпозиции).
Рассмотрим несколько примеров.
а) Волновому уравнению удовлетворяют синусоидальные бегущие волны
s1 = Aсоs(wt — kx), s2= Acos(wt+kx).
На основании принципа суперпозиции волновому уравнению удовлетворяет
стоячая волна
s=2Acoskx coswt
являющаяся суперпозицией только что рассмотренных синусоидальных
бегущих волн.
б) Волновому уравнению на основании принципа суперпозиции
удовлетворяет всякая функция вида
S=[pic]
Это—функция вида f(at—bx); она изображает несинусоидальную волну,
распространяющуюся без деформации в сторону возрастающих х.
[pic]
в) Пусть волны S1, S2, имеющие вид коротких импульсов,
распространяются навстречу одна другой. В некоторый момент моментальный
снимок суперпозиции S1 + S2 этих волн имеет вид, показанный на рис. 4,а.
Через некоторое время моментальный снимок волны будет иметь вид, показанный
на рис. 4, б, – волны пройдут «одна сквозь другую» и притом каждая так, как
будто другой не существует.
§2. Упругие волны в стержне.
1. волновое уравнение.
В предыдущем параграфе мы рассмотрели математическую сторону волнового
уравнения. В этом же параграфе я хотел бы на конкретном примере рассмотреть
как работает тот математический аппарат.
[pic]
Рисунок 4
Применим второй закон Ньютона и закон сложения сил к движению куска
стержня, заключенного между двумя плоскостями x и х+[pic]х. Масса этого
куска равна р0S0[pic]х, где р0 и S0 – соответственно плотность и сечение
в отсутствие деформации. Пусть [pic] – смещение центра тяжести
рассматриваемого куска. Тогда
[pic]
слева стоит произведение массы куска на ускорение д2[pic]/дt2 его
центра тяжести, справа – результирующая внешних сил, действующая на кусок.
Разделим уравнение на S0[pic]:
[pic] (2.7)
Перейдя к пределу при [pic], получим уравнение
[pic]
(2.8)
справедливое в каждой точке стержня. Оно указывает, что ускорение
данной точки пропорционально частной производной напряжения по ж в этой
точке.
Подставляя в (2.8) соотношение (2.7), получим:
[pic]
(2.9)
Вспомнив теперь формулу , содержащую определение деформации, и
подставив ее в (2.9), получаем:
[pic]
(2.10)
Это—волновое уравнение. Оно указывает, что смещение распространяется
но стержню в виде волн
[pic]
(2.11)
или образует суперпозицию таких волн. Скорость распространения этих
волн (скорость звука в стержне)
[pic]
(2.12)
(мы опускаем для краткости индекс 0 у р). Эта скорость тем больше, чем
жестче и чем легче материал. Формула (2.12)—одна из основных формул
акустики.
Наряду со смещением [pic] нас интересуют скорость v =[pic] , с
которой
.движутся отдельные плоскости х = const (не смешивать с u), деформация
[pic] и напряжение [pic]. Дифференцируя (2.11) по t и но x, получаем:
v=[pic]uf’(x [pic]ut)
(2.13a)
[pic]=f'(x [pic] ut),
(2.13б)
[pic]=Ef’ (x [pic] ut).
(2.13в)
Таким образом, смещение, скорость, деформация и напряжение
распространяются в виде связанных определенным образом между собой
недеформирующихся волн, имеющих одну и ту же скорость и одинаковое
направление распространения.
На рис. 5 показан пример «моментальных снимков», относящихся к одному
и тому же моменту времени, смещения, деформации и скорости в одной и той же
упругой волне. Там, где смещение имеет максимум или минимум, деформация и
скорость равны нулю, так как они обе пропорциональны производной f'{x [pic]
ut). Физическая интерпретация здесь очевидна: около максимума или минимума
смещения соседние (бесконечно близкие) точки одинаково смещены и,
следовательно, нет ни растяжения, ни сжатия; в тот момент, когда смещение
достигает максимума (минимума), его возрастание сменяется убыванием (или
наоборот).
Сравнивая формулы (2.13а), (2.13в) и принимая во внимание (2.12) мы
видим, что
|
