Электрическое активное сопротивление - Радиоэлектроника - Скачать бесплатно
Министерство образования Российской Федерации
Волгоградский государственный технический университет
Кафедра «Техническая эксплуатация и ремонт автомобиля»
СЕМЕСТРОВАЯ РАБОТА
по дисциплине «Основы научных исследований»
Тема: Электрическое активное сопротивление
Вариант № 63
Студент: Ветров Алексей Семёнович
Группа: АТ-314
Направление: 5521 «Эксплуатация транспортных средств»
Преподаватель: Зотов Николай Михайлович
Дата сдачи на проверку:_______
Роспись студента:_______
Волгоград 2004 г.
Содержание.
1. Характеристика заданной физической величины и её
применение…………………………………………………….3
2. Способы, датчики и приборы используемы для измерения заданной
величины……………………………..4
. Мост Уитстона………………………………………………………………5
. Омметры……………………………………………………….6
. Измерение сопротивлений способом вольтметра и
амперметра…………………………………………………….8
3. Список используемой литературы………………………..10
Характеристика заданной физической величины и
её применение.
Активным, или резистивным, сопротивлением обладает элемент цепи, в
котором происходит необратимый процесс превращения электрической энергии в
тепловую. Активное сопротивление является параметром резистивного элемента
в цепи переменного тока. Сопротивление одного и того же повода переменному
току (э.д.с. самоиндукции можно пренебречь) несколько больше, чем
постоянному току, т.е. Ra > Rст , что обусловлено явлением поверхностного
эффекта. Условно активное сопротивление (как и статическое) обозначается
буквами R, r, а на на электрических схемах замещения резистивный элемент
изображается в виде вытянутого прямоугольника.
Явление поверхностного эффекта физически можно объяснить (по
предложению В. Ф. Миткевича) следующим образом. Цилиндрический проводник
сечением S с переменным током i упрощённо можно представить себе собранным
из n полых цилиндров с одинаковой площадью поперечного сечения So.
Предположим, что ток каждого из цилиндров i=i/n создаёт вокруг своего
цилиндра по одной магнитной линии. В результате наружный слой проводника
будет сцеплен с магнитной линией только своего тока, а каждый последующий в
направление к оси – со своей и другими внешними линиями. Наибольшим числом
силовых линий окружена сердцевина проводника. Поскольку магнитное поле
переменное, в полых цилиндрах будут индуцироваться разные э.д.с. и они
будут иметь различные индуктивные сопротивления: наибольшее – внутренний
цилиндр, наименьшее – внешний. Это приводит к тому, что плотность
переменного тока в сечении провода не постоянная – в сердцевине минимальная
и постепенно увеличивается к наружным слоям.
В результате радиального вытеснения переменного тока из внутренних
слоёв провода в наружные полезное сечение провода данному току как бы
уменьшается, а его сопротивление увеличивается. Соответственно
увеличиваются и потери энергии на нагрев провода. При высоких частотах
переменного тока электроны вытесняются из проводника даже наружу – провод
излучает часть своей энергии в виде оранжево- голубого свечения. По этой
причине мощные КЛ современных электропечей выполняются полыми кабелями, а
ВЛ – сталеалюминевыми проводами; наружный проводящий слой последних
делается из алюминия, внутренний – в виде стального троса для придания
проводу механической прочности.
Поскольку мощность пропорциональна квадрату тока, активное
сопротивление приёмника электроэнергии определяется мощностью Р и
действующим переменным током I:
R=P/IІ, (1)
Явление поверхностного эффекта в проводнике характеризуется коэффициентом
поверхностного эффекта:
k=R/Rст, (2)
значение которого находится в прямой зависимости от диаметра d, удельной
теплоёмкости v, абсолютной магнитной проницаемости ma материала провода и
частоты переменного тока f:
____
k=?(d?v?af ). (3)
Активное сопротивлении медных и алюминиевых проводов небольшого
диаметра (до 10 мм) при частоте переменного тока 50 Гц незначительно
превышает статистическое(для них k немного больше единицы), но существенно
больше его в стальных проводах с большой магнитной проницаемостью ma .
К преемникам электроэнергии имеющим практически только активное
сопротивление относятся лампы накаливания, резисторы, реостаты,
нагревательные приборы, электрические печи сопротивления и бифилярные
(безреактивные) катушки, индуктивностью и емкостью которых ввиду их малости
можно пренебречь. Таким образом, в автомобилях электрическое активное
сопротивление можно встретить в лампах накаливания осветительных элементов,
а также в электрооборудовании в которых применяются резисторы.
Лампа накаливания электрическая, источник света, в котором
преобразование электрической энергии в световую происходит в результате
накаливания электрическим током тугоплавкого проводника. Для автомобилей
напряжения ламп накаливания равно напряжению бортовой сети 12В;24В.
Кратковременное включение на напряжение, превышающее номинальное на 15%.
выводит лампу из строя. Срок службы до 1000 ч и более, поэтому лампы должны
устанавливаться в местах, обеспечивающих лёгкость их замены. Световая
отдача Л. н. зависит от конструкции, напряжения, мощности и
продолжительности горения и составляет 10-35 лм/Вт.
Резистор (англ. resistor, от лат. resisto - сопротивляюсь),
структурный элемент электрической цепи, основное функциональное назначение
которого оказывать известное (номинальное) сопротивление электрическому
току с целью регулирования тока и напряжения. В радиоэлектронных
устройствах Р. нередко составляют более половины (до 80%) всех деталей.
Некоторые Р. применяют в качестве электрических нагревательных элементов.
Выпускаемые промышленностью Р. различаются по величине сопротивления (от 1
ома до 10 Мом), допустимым отклонениям от номинальных значений
сопротивления (от 0,25 до 20%) и рассеиваемой мощности (от 0,01 до 150 вт).
Способы, датчики и приборы используемы для измерения заданной величины.
В основу любого измерения сопротивления положен закон Ома:
R = U/I. (4)
Исходя из этого можно определить величину сопротивления R,
пропуская известный ток I через резистор, сопротивление которого подлежит
измерению, и измеряя падение напряжения на нём.
Практически удобнее и точнее измерить сопротивление при помощи
моста Уитстона (рис.1). Источник постоянного напряжения питает две ветви
Rx, Rn и R1, Р2 схемы моста. Измеряемое сопротивление Rx можно сравнить с
сопротивлением Rn эталонного резистора изменением отношения R1/R2 до тех
пор, пока показание нуль- гальванометра G не станет равным нулю.
[pic]
Рис. 1. Мост Уитстона для измерения сопротивлений.
При этом
Ux/Un=Rx/Rn=U1/U2=R1/R2 и Rx=RnR1/R2 (5)
Если Rx очень мало (в пределах 1 Ом— 10 мкОм), то переходные
сопротивления сравнимы с измеряемым сопротивлением и вносят значительную
погрешность в результат измерения. В этом случае применяют несколько более
сложный мост Томсона, который также прост в эксплуатации.
Мосты Уитстона и Томсона в простом и удобном для пользования
исполнении обеспечивают точность измерения порядка 1%; точность
лабораторных мостов прецизионного исполнения достигает 10E-6 и выше.
Измерительные мосты упомянутого типа могут быть выполнены с автоматическим
уравновешиванием, т. е. в виде так называемых автоматических мостов, в
которых ток IG в гальванометре вызывает срабатывание реверсивного
двигателя, изменяющего отношение R1/R2 до тех пор, пока оно не станет
равным нулю. Такой мост может быть выполнен в виде стрелочного и
цифрового измерительного прибора, непосредственно определяющего Rx.
Для приближенного измерения сопротивлений с точностью в несколько
процентов применяют омметры с прямым отсчетом. Они осуществляют измерение
на основе упомянутой выше зависимости между током и напряжением и прямо
показывают при помощи логометра (значение) R=U/I. Согласно другому способу
при известном напряжении измеряют ток, причем шкалу градуируют
непосредственно в омах. Омметры этого типа встраивают в универсальные
(многопредельные) приборы для измерения тока и напряжения.
Омметры.
Электронные омметры (подгруппа Е6) широко используются для
измерения активных сопротивлений в диапазоне 10Е-4 - 10Е12 Ом при измерении
сопротивлений резисторов, изоляции, контактов, поверхностных и объемных
сопротивлений и в других случаях.
В основе большинства электронных омметров лежат достаточно простые
схемы, которые приведены на рис. 2.
Если в схемах, представленных на рис. 2, использовать магнито-
[pic]
Рис. 2, Последовательная (а) и параллельная (б) схемы омметров
электрический измерительный механизм, то при соблюдении условия U = Const
показания будут определяться значением измеряемого сопротивления Rx.
Следовательно, шкала может быть отградуирована в единицах сопротивления.
Для последовательной схемы включения Rx (рис. 2, а)
?= SU /R+Rx; (6)
а для параллельной схемы включения Rx (рис. 2, б)
a= SU*Rx/(RRx+RД(R+Rx); (7)
где S= Bsw/W - чувствительность магнитоэлектрического измерительного
механизма.
Так как все значения величин в правой части уравнений (6) и (7),
кроме Rx, постоянны, то угол отклонения определяется значением Rx. Такой
прибор называется омметром. Из выражений (6) и (7) следует, что шкалы
омметров при обеих схемах включения неравномерны. В последовательной схеме
включения в отличие от параллельной, нуль шкалы совмещен с максимальным
углом поворота подвижной части. Омметры с последовательной схемой
соединения более пригодны для измерения больших сопротивлений, а с
параллельной схемой — малых. Обычно омметры выполняют в виде переносных
приборов классов точности 1,5 и 2,5. В качестве источника питания применяют
сухую батарею.
С течением времени напряжение батареи падает, т. е. условие U =
const не выполняется. Вместо этого, трудно выполнимого на практике условия,
поддерживается постоянным значение произведения ВU = const, а
следовательно, и SU == const. Для этого в магнитную систему прибора
встраивается магнитный шунт в виде ферромагнитной пластинки переменного
сечения, шунтирующей рабочий воздушный зазор. Пластинку можно перемещать с
помощью ручки, выведенной на переднюю панель. При перемещении шунта
меняется магнитная индукция В.
Для регулировки омметра с последовательной схемой включения перед
измерением замыкают накоротко его зажимы с надписью «Rx», и в том случае,
если стрелка не устанавливается на отметке «О», перемещают ее до этой
отметки с помощью — шунта. Регулировка омметра с параллельной схемой
включения производится при отключенном резисторе Rx. Вращением рукоятки
шунта указатель устанавливают на отмётку шкалы соответствующую значению
Rx= ? .
Необходимость установки нуля является крупным недостатком
рассмотренных омметров. Этого недостатка нет у омметров с
магнитоэлектрическим логометром.
Схема включения логометра в омметре представлена на рис. 3. В этой схеме 1
и 2— рамки логометра, обладающие сопротивлениями R1 и R2; Rн и RД —
добавочные резисторы, постоянно включенные в схему. Так как
I1=U/(R1+Rн); I2=U/(R2+RД+Rx), (8)
Тогда
a= F((R2+RД+Rx)/(R1+Rн), (9)
т. е. угол отклонения определяется значением Rx и не зависит от напряжения
U.
[pic]
Рис. 3. Схема включения логометра в омметре.
Конструктивно омметры с логометром выполняют весьма разно образно в
зависимости от требуемого предела измерения, назначения (щитовой или
переносный прибор) и т. п.
Точность омметров при линейной шкале характеризуется приведенной
погрешностью по отношению к пределу измерения. При нелинейной
(гиперболической) шкале погрешности прибора характеризуются. также
приведенной погрешностью, %, но по отношению к длине шкалы, выраженной в
миллиметрах, т. е; ?=(?l/lшк)100.
В СССР выпускается несколько типов электронных омметров. Омметры
типов Е6-12, Е6-15 имеют структурные схемы, близкие к схемам, приведенным
на рис. 2б. Пределы измерения 0,001—0,003... 100 Ом, приведенная
погрешность 1,5—2,5%. Омметры типов E6-1Q, Е6-13 имеют структурную схему,
приведенную на рис. 2а. Пределы измерения 100—300—1000 Ом; 3—10...1000 кОм;
1—3...107 МОм; ?= 1.5; 2.5%.
Измерение сопротивлений способом вольтметра и амперметра.
Pис. 4 а и б. Эти способы могут быть применены для измерения
различных по значению сопротивлений. Достоинство этих схем заключается в
том, что по резистору с измеряемым сопротивлением можно пропускать такой же
ток, как и в условиях его работы, что очень важно при измерениях
сопротивлений, значения которых зависят от тока.
[pic]
Рис. 4. Измерение сопротивлений вольтметром -и амперметром .
|
Измерение сопротивления амперметром и вольтметром основано на
использовании закона Ома. Однако если собрать схемы, показанные на рис. 4,
и установить в цепи измеряемого сопротивления требуемый условиями его
работы ток, то, отсчитав одновременно показания вольтметра V и амперметра
А, а затем разделив первое на второе, получим лишь приближенное значение
измеряемого сопротивления
R’x= U/I. (10)
Действительное значение сопротивления Rx определится следующими
выражениями:
для схемы рис. 4, а
Rx=U/Ix=U/(I-Iv)=U/(I-U/Rv); (11)_
для схемы рис. 4, б
Rx= (U-IxRa)/Ix. (12)
Как видно из выражений (11) и (12), при подсчете искомого
сопротивления по приближенной формуле (10) возникает погрешность. При
измерении по схеме рис. 4, а погрешность получается за счет того, что
амперметр учитывает не только ток Ix проходящий через резистор с изменяемым
сопротивлением Rx но и ток Iv,ответвляющийся в вольтметр.
При измерении по схеме рис. 4,б погрешность появляется из-за того,
что вольтметр кроме напряжения на резисторе с измеряемым сопротивлением
учитывает также значение падения напряжения на амперметре.
Поскольку в практике измерений этим способом подсчет сопротивлений
часто производится по приближенной формуле (4), то необходимо знать, какую
схему следует выбрать для того, чтобы погрешность была минимальна.
Для схемы рис. 4, а относительная погрешность (в процентах)
?=(R’x- Rx)/Rx =( - Rx/(Rx+Rv))*100 (13)
a для схемы рис. 4, б
?= (R’x-Rx)/Rx=( Ra/Rx)*100 (14)
Как видно из выражений (13) и (14), пользоваться схемой рис. 4а следует в
тех случаях, когда сопротивление Rv вольт метра велико по сравнению с
измеряемым сопротивлением Rx, а схемой рис. 4б — когда сопротивление
амперметра Ra мало по сравнению с измеряемым сопротивлением. Обычно схему
рис. 4a, целесообразнее применять для измерения малых сопротивлении, а
схему рис. 4б — больших.
Список используемой литературы.
1. Атамалян Э. Г. Приборы и методы измерения электрических величин – М.:
Высшая школа, 1982.
2. Левшина Е. С., Новицкий П. В. Электрические измерения физических
величин: - Л.: Энергоавтомиздат. 1983.
3. Соловьёв В. А. Основы измерительной техники. – Л.: Изд-во Ленинградского
Ун-та 1980.
4. Тер-Хататуров А. а. Алиев Т. М. Измерительная техника: Учебное пособие
для техн. вузов – М.: Высшая школа, 1991.
5. Электрические измерения / Под ред. В. Н. Малиновского –М.:
Энергоатомиздат, 1987.
|
